量子力学の基礎に関する研究 の近年の発展について 高エネルギー加速器研究機構 (KEK) 筒井 泉 素粒子原子核研究所 京都産業大, 4 June 2011 1. Quantum Mechanics (QM) - basic framework - 物理量の量子化、不確定性、 波動と 物理学に革新をもたらした「量子力学」が提唱されて約100年。近年「量子科学技術」という新たな研究領域が生まれつつある。東工大は全学の総力を結集して、最先端の「量子科学技術」の社会実装を強力に推進していく方針を掲げている。 2017/03/07 2014/02/10 量子力学の基本法則（1） 1 2 3 原子以下の世界の現象とその理解について、1900年から1923年の間に、古典物理学で は理解困難で、かつ衝撃的な実験的事実が明らかにされてきた。一方,特徴的な実験事実を 説明するために仮説の導入
角運動量演算子は、原子物理学や回転対称性を含む他の量子問題において中心的な役割を果たす。 古典系と量子系のどちらにおいても角運動量は、線形運動量とエネルギーとともに運動の3つの基本的性質の1つである。
1 第1章 量子力学Iの復習 本講義のはじめは量子力学Iの復習である。復習といってもIで扱うべきであったが時間の都合 により扱えなかったものを含む。1.1 量子系の記述 複素ヒルベルト空間、状態ベクトル 複素ヒルベルト空間：複素数をスカラーとする完備な内積 3 dx −∞ ∫∞exp(−x2) H n ⎡(x) 2 =2nπn! を用いてよい。 ＜解答＞ 前問の結果とHermite微分方程式より， 2ε−1=2n したがって ε=n+ 1 2 元々のエネルギー固有値Eで書くと E=!ωε=!ωn+ 1 2 ⎛ ⎝⎜ ⎞ ⎠⎟ 基底状態はn=0だが，エネルギーが有限である．このエネルギーを零点エネルギーと呼 相対論的量子力学 by KENZOU 2004年1月24日 これはインターネットからダウンロードした「岡真著：相対論的量子力学講義 ノート（第2版）」のメモ作成をLATEX2εの勉強も兼ねて作ったものです。 1 相対論の復習 1.1 ローレンツ不変 量子力学I で学んだように、座標x、運動量p で記述される質点の量子力学的状態は、座標x の複素関数で ある波動関数 (x) で表されるのであった。この時、波動関数の絶対値の 2 乗、 j (x)j2 (1.1) が粒子が点x に存在する確率に比例 (x) 量子力学Tips ～量子力学におけるグリーン関数～（1） KENZOU 2008年6月8日 | いよいよ本格的な梅雨の季節に入り，雨がしとしとと降っている朝、周りの雨で輝いた新緑を眺めながらユナが少し大 きめのカラフルな傘を差しながらK氏を訪ね 量子力学の発展 古典物理 量子力学の成立 を促した実験事実 量子力学の成果 量子力学の誕生，変遷，成果 古典力学 特殊相対性理論 電磁気学 Newton力学 [解析力学] Maxwell理論 場の概念 [電子場，電磁場] Lohrentzの電子論 熱力学 Disclaimer •「弦理論は量子重力の有力候補です」と良く言われる。 • 僕は弦理論をやってます。 • というわけでこういう講演を頼まれました。 • しかし、弦理論と言っても広いので、 僕は量子重力としての弦理論は全然研究してません。• じゃあ何故引き受けたの …
量子力学Tips ～量子力学におけるグリーン関数～（1） KENZOU 2008年6月8日 | いよいよ本格的な梅雨の季節に入り，雨がしとしとと降っている朝、周りの雨で輝いた新緑を眺めながらユナが少し大 きめのカラフルな傘を差しながらK氏を訪ね
量子力学が始まった20世紀初頭は物理学者の殆どが古典 物理学の信奉者であり、新学説が定着するまでに30年程度 の時間を要したのである。1911年から量子力学に関する国 際会議が開催され、量子仮説が不可避であることが国際的 が得られる [2]。ここで = ∇ は磁場。 シュレーディンガー方程式、ディラック方程式との関係 パウリ方程式は非相対論的だが、スピンを取り込んではいる。そのため、以下の2つの中間に基礎を置いたものだと考えられる。 （複素数スカラー値の波動関数に対する）よく知られた 量子力学に潜む謎やその解釈を図解で分かりやすく説明しています。 という事は光は波なのだろうか。 しかし光とは 光子 という粒子で出来ているはずである。 波ではない粒子がなぜそのような模様を浮かび上がらせるのか？ 量子力学では物理量は演算子で表される。運動量は px = ¡i¯h @ @x (8) のように、波動関数に作用する微分演算子で表される。古典的な量（例えば運動エネル ギー）を量子力学に翻訳する場合、この関係を用いる。これを対応原理と
2018年9月8日 さて、量子的に素因数分解を行う場合、上のアルゴリズムはShorのアルゴリズムと呼ばれます。 上の計算は、. 最大公約数を https://qudev.phys.ethz.ch/content/QSIT15/Shors%20Algorithm.pdf なので、見たい方は以下のリンクから元ファイルをダウンロードしてください。 なので、古典力学で知られている通り、相対座標と重心座標を使い分離できそうだ、と考えられます。 やってみま [1]Physics of Atoms and Molecules 2nd Edition pp.109~111 by B.H. Bransden C.J. Joachain(2003)
7. 物質と光の相互作用の量子力学的描像3：遷移モーメント 8. 物質と光の相互作用の量子力学的描像4：アインシュタインのB係数 9. 物質と光の相互作用の量子力学的描像5：振動子強度、光吸収断面積 10. 励起状態緩和過程1：Jablonskiダイヤグラム 11. 大学4年で量子力学を一から復習したくて、初等量子力学の本を探してる。 今は岩波の「量子力学Ⅱ」を使ってるんだけど、摂動論のあたりでついていけなくなった。 議論の流れは理解できるんだけど、話が飛躍してるところが多い。 2011年5月15日 一方，量子論の. 物理量，観測値は演算子とその固有値で表され. ます．例えば運動量や角運動量などの演算子と. その固有値 しかし，元々，量子力学が必要になったのは，. 光や物質が [4] B. H. Bransden and C. J. Joachain, Physics.
2014/02/10 量子力学の基本法則（1） 1 2 3 原子以下の世界の現象とその理解について、1900年から1923年の間に、古典物理学で は理解困難で、かつ衝撃的な実験的事実が明らかにされてきた。一方,特徴的な実験事実を 説明するために仮説の導入
2 はじめに 講義情報上田研のHP → lecture → 2019年度 量子力学II 本講義の目的は、量子力学Iに引き続いて量子力学の体系を教授するこ とにある。従って、量子力学Iで学んだ基礎は（おおむね）既知とする。教 科書については時の
“Quantum mechanics” by B.H. Bransden and C.J. Joachain (Pearson educational, Edinburgh 2000). Reasonably cheap, also used in some Quantum Mechanics B courses. “Quantum mechanics” by Alistair I M Rae (IOP 2002 2019/07/18 ISBN 978-3540431060 （『量子力学1』） Schwabl, Franz (2005). Quantenmechanik für Fortgeschrittene. Springer. ISBN 978-3540259046 （『上級量子力学』） Claude Cohen-Tannoudji; Bernard Diu; Frank Laloe (2006). Quantum Mechanics 2. Wiley, J. ISBN 978-0471569527 角運動量演算子は、原子物理学や回転対称性を含む他の量子問題において中心的な役割を果たす。 古典系と量子系のどちらにおいても角運動量は、線形運動量とエネルギーとともに運動の3つの基本的性質の1つである。 量子力学の知識が足りないことが原因であると考え、量子力学概論(グライナー著) を読み始めたのですが、これもよくわかりません。 量子力学概論(グライナー著)を理解するための知識を身につけるための本を教えて下さい。 (40) 441 ：ご冗談でしょう？ Ch.3 量子力学の一般原理 ・・・Diracの変換理論 Ch.4〜Ch.12 各論（Ch.4はSpin、最後のCh.12はエンタングルメント） 「量子力学の一般原理」が事実上一番最初にきており、量子力学の理論形式が分り易い。 （電磁気で云うとMaxwell方程式が最初にくるイメージ） 2. 7. 物質と光の相互作用の量子力学的描像3：遷移モーメント 8. 物質と光の相互作用の量子力学的描像4：アインシュタインのB係数 9. 物質と光の相互作用の量子力学的描像5：振動子強度、光吸収断面積 10. 励起状態緩和過程1：Jablonskiダイヤグラム 11.